Filo Litz 1MT

Mostra tutte le immagini

Invia ad un amico

Stampa
Maximize

1 Metro Filo LITZ 20x0.08mm - 40x0.15mm - 42x0.18mm - 130x0.10mm -600x0.01mm

Altri dettagli

Chi ha comprato questo prodotto ha anche comprato...

Prossimo

Altre info

Nella seconda finestra accanto alla foto, dove compare il prezzo in rosso, puoi selezionare il filo litz che ti interessa:

Filo LITZ 20x0.08mm Copertura Seta -diametro totale 0.6 mm- sezione 0.10 mmq

Filo LITZ 40x0.15mm Copertura Doppio Nylon -diametro totale 1.35 mm- sezione 0.72 mmq

Filo LITZ 42x0.18mm Copertura Doppio Mylar -diametro totale 1.75 mm- sezione 1.05 mmq

Filo LITZ 130x0.10mm Copertura Doppio Mylar -diametro totale 1.4 mm- sezione 1.02 mmq

Filo LITZ 600x0.10mm Copertura Doppio Mylar -diametro totale 3.21 mm- sezione 4.71 mmq

Il filo Litz (dal tedesco Litzendraht, filo intrecciato) è un insieme di fili di rame smaltati e trefolati, in maniera tale che ogni filo tende ad assumere tutte le posizioni possibili nella sezione trasversale.
Questa configurazione a più fili o multitrefolo è stata progettata per ridurre al minimo le perdite di potenza che si hanno nei conduttori rigidi a causa dell' "effetto pelle".

L'effetto pelle (in inglese skin effect) è la tendenza di una corrente elettrica alternata a distribuirsi dentro un conduttore in modo non uniforme: la sua densità è maggiore sulla superficie ed inferiore all'interno. Questo comporta un aumento della resistenza elettrica del conduttore particolarmente alle alte frequenze. In altre parole, una parte del conduttore non viene utilizzata: è come se non esistesse. Questo comporta maggiore dissipazione di potenza a parità di corrente applicata o una minore corrente a parità di tensione applicata.

La tabella che segue mostra lo spessore dell'effetto pelle in un cavo di rame a varie frequenze.

frequenza	δ
60 Hz	8,57 mm
10 kHz	0,66 mm
10 MHz	21 µm

Da un punto di vista teorico la densità di corrente J (la corrente che attraversa l'unità di superficie) in un conduttore decresce esponenzialmente man mano che dalla superficie esterna si penetra nel suo interno. Questo vale per conduttori a sezione circolare o di altra forma. Alla profondità d la densità di corrente J è approssimativamente:

$J,=,J_0,e^{-{d/delta}}$

dove: $J_0$ è la densità della corrente sulla superficie del conduttore e $delta$ è una costante che indica la profondità di penetrazione della corrente (lo spessore, a partire dalla superficie, in cui scorre la maggior parte della corrente).

Alla profondità $delta$ la densità della corrente vale 1/e (circa 0,37) volte quella presente sulla superficie esterna.
Per calcolarne il valore, si usa la relazione:

$delta=sqrt{{2rho}over{omega mu}}$

dove $rho$ = resistività (detta anche resistenza specifica) del conduttore; $omega = 2pi cdot nu$ = frequenza angolare (o pulsazione) della corrente (ν frequenza); $mu$ = permeabilità magnetica assoluta del materiale conduttore (che, per i conduttori comuni, è uguale a quella del vuoto: $mu_o$ ).